是電子電路中很常用的元器件，非常常見，二極管具有正向?qū)?，反向截止的特性?/p>

　　在二極管的正向端（正極）加正電壓，負向端（負極）加負電壓，二極管導通，有電流流過二極管。在二極管的正向端（正極）加負電壓，負向端（負極）加正電壓，二極管截止，沒有電流流過二極管。這就是所說的二極管的單向?qū)ㄌ匦浴Ｏ旅娼忉尀槭裁炊O管會單向?qū)ā?/p>

　　二極管的單向?qū)щ娦?/p>

　　二極管是由 PN 結(jié)組成的，即 P 型半導體和 N 型半導體，因此 PN 結(jié)的特性導致了二極管的單向?qū)щ娞匦浴N 結(jié)如圖 1 所示。

　　圖 1 PN 結(jié)示意圖

　　在 P 型和 N 型半導體的交界面附近，由于 N 區(qū)的自由電子濃度大，于是帶負電荷的自由電子會由 N 區(qū)向電子濃度低的 P 區(qū)擴散；擴散的結(jié)果使 PN 結(jié)中靠 P 區(qū)一側(cè)帶負電，靠 N 區(qū)一側(cè)帶正電，形成由 N 區(qū)指向 P 區(qū)的電場，即 PN 結(jié)內(nèi)電場。內(nèi)電場將阻礙多數(shù)載流子的繼續(xù)擴散，又稱為阻擋層。

　　PN 結(jié)詳解

　　二極管的單向?qū)щ娞匦杂猛竞軓V，到底是什么原因讓電子如此聽話呢？它的微觀機理是什么呢？這里簡單形象介紹一下。

　　假設有一塊 P 型半導體（用黃色代表空穴多）和一塊 N 型半導體（用綠色代表電子多），它們自然狀態(tài)下分別都是電中性的，即不帶電。如圖 2 所示。

　　圖 2 P 型和 N 型半導體

　　把它們結(jié)合在一起，就形成 PN 結(jié)。邊界處 N 型半導體的電子自然就會跑去 P 型區(qū)填補空穴，留下失去電子而顯正電的原子。相應 P 型區(qū)邊界的原子由于得到電子而顯負電，于是就在邊界形成一個空間電荷區(qū)。為什么叫“空間電荷區(qū)”？是因為這些電荷是微觀空間內(nèi)無法移動的原子構(gòu)成的。

　　空間電荷區(qū)形成一個內(nèi)建電場，電場方向由 N 到 P，這個電場阻止了后面的電子繼續(xù)過來填補空穴，因為這時 P 型區(qū)的負空間電荷是排斥電子的。電子和空穴的結(jié)合會越來越慢，最后達到平衡，相當于載流子耗盡了，所以空間電荷區(qū)也叫耗盡層。這時 PN 結(jié)整體還呈電中性，因為空間電荷有正有負互相抵消。如圖 3 所示。

　　圖 3 PN 結(jié)形成內(nèi)建電場

　　外加正向電壓，電場方向由正到負，與內(nèi)建電場相反，削弱了內(nèi)建電場，所以二極管容易導通。綠色箭頭表示電子流動方向，與電流定義的方向相反。如圖 4 所示。

　　圖 4 正向?qū)顟B(tài)

　　外加反向電壓，電場方向與內(nèi)建電場相同，增強了內(nèi)建電場，所以二極管不容易導通。如圖 5 所示。當然，不導通也不是絕對的，一般會有很小的漏電流。隨著反向電壓如果繼續(xù)增大，可能造成二極管擊穿而急劇漏電。

　　圖 5 反向不導通狀態(tài)

　　圖 6 是二極管的電流電壓曲線供參考。

　　圖 6 二極管電流電壓曲線

　　圖 7 形象的展示了不同方向二極管為什么能導通和不能導通，方便理解。

　　圖 7 不同方向?qū)ㄐЧ煌?/p>

　　生活中單向?qū)ǖ睦右膊簧?，比如地鐵進站口的單向閘機，也相當于二極管的效果：正向?qū)ǎ聪虿粚?，如果硬要反向通過，可能就會因為太大力“反向擊穿”破壞閘機了。